Докладов на ктф фф чну - страница 3

ΔXR



+q1 +Δq1 -q1




O1 O3 O2 X

ΔXо


Рис.5. Схема деформации сферы парой разноименных зарядов.

Прямыми стрелками показано направление группового смещения частиц в составе упаковки. Кривой - место легчайшего выхода частицы с заряженной поверхности в растянутое нею окружение.


прилегающей к ней частью упаковки. В целом, это затрудняет выход частиц из сферы в упаковку слева и облегчает - справа, поэтому при наличии условий частицы выпуклости будут стекать с нее в сильнее растянутое окружение, а другие - уходить из менее растянутого окружения на сферу. По тем же правилам счета при малых деформациях зависимость скорости этих процессов от расстояния тождественна другим. Этот же механизм способствует поляризации поверхностей между зарядами.

При достаточно сильной зависимости a(r) для первого выхода любой частицы из непосредственного окружения ей нужно преодолеть достаточно высокий потенциальный барьер. В направлении центров он может быть даже бесконечным, что сделает невозможным перемещение частиц в этих направлениях, а заодно и сжатие упаковки к нулю. Зато в промежутках между соседними частицами этот барьер всегда имеет конечную высоту и может быть преодолен другой частицей.













X



Рис. 6. Варианты траекторий подвижных частиц в плоской упаковке.


Самым низким барьер будет точно посередине между одинаковыми соседними частицами. Но в плотной упаковке есть очень мало направлений (междурядий), где частица может двигаться, хоть и неравномерно, но по прямой линии. Во всех других направлениях ей заступают путь другие частицы. Кроме того, при движении в деформированной зарядами упаковке отклонение от оси деформации приводит к появлению у частицы возвращающего к оси ускорения. Потому подвижная частица чаще всего двигается в упаковке не по прямой линии, а очень неравномерно по периодической кривой спиральной траектории. В плоской упаковке траектория будет подобна синусоиде (Рис. 6). Разные траектории могут отличаться шагом и боковым размахом (диаметром) спиралей. Средняя скорость вдоль оси спирали будет определяться превышением энергии частицы над высотой барьеров. За один временной период t частица переместится со средней скоростью vc на один пространственный период (шаг) упаковки r, двигаясь с переменной скоростью v(x)


vc = r /t = r / t0 dt = r /r0 dx/v (117)


(117) имеет особенность при v=>0. Ее влияние можно обнаружить, например, путем замены неизвестной периодической функции v(x) похожей известной


v = v0(1 + C1 cos2 x) (118)

vc = r /t = r / t0 dt = r /r0 dx/v = r /r0 dx/v0(1 + C1 cos2 x) =

= v0r / r0 dx /(1 + C1 cos2 x) = v0 r /C2 = C3 v0 (119)

C3 > 1 (120)


То есть, в первом приближении средняя скорость подвижной частицы под действием периодического потенциала упаковки прямо пропорциональна надбарьерной скорости v0. От явного вида функции потенциала зависит только коэффициент пропорциональности C3. Потому при наличии градиента потенциала, возникающего при неизотропной деформации упаковки, частица будет ускоряться так, будто периодических изменений потенциала на ее пути и не существует. Но так себя ведут лишь “свободные” подвижные частицы упаковки.

Если одну из частиц ранее однородной упаковки переместить в другое место упаковки, то упаковка перестанет быть однородной. На первом месте в упаковке будет отсутствовать частица, а на втором месте появится лишняя. Освобожденное место можно назвать вакансией. Лишнюю частицу можно назвать включениям.

Вакансия является устойчивым образованием, которое не может быть уничтожено соседними частицами. Переход любой частицы окружения на свободное место будет сопровождаться освобождениям ее собственного места, которое она до того занимала. Потому количество вакансий будет сохраняться до тех пор, пока они не заполнятся частицами включений. Похожая ситуация и с включениями. Но соседние частицы вакансии могут немного сойтись и удлиниться к ее центру для заполнения освобожденного места (деформироваться) и, таким образом, сохранить плотность упаковки за счет местного уменьшения своей густоты. В результате одинаковости частиц вакансия будет заполнена одновременно частями всех соседних частиц непосредственного окружения, первый сферический слой которого больше всего уменьшит радиус и окажется тангенциально наиболее сжатым, а следовательно, наиболее неустойчивым. Его для различия можно называть оболочкой вакансии.

Окруженный нею объем можно называть керном вакансии. Недостачу одной частицы в керне можно называть его зарядом “-1”. Керн вакансии сильнее всего растянут во всех направлениях и имеет самый низкий потенциал. Другие слои окружения деформируются меньше в соответствии с (93)-(101). Частицы сжатой оболочки находятся в состоянии неустойчивого равновесия и имеют возможность облегченного перемещения в сторону растянутого керна. Потому при наличии асимметричной деформации части упаковки, которая содержит вакансию, одна частица оболочки с наибольшим потенциалом переместится в сторону керна, оставив после себя другую вакансию, и все будет выглядеть как перемещение одной вакансии в сторону большего потенциала.

Включение лишней частицы в однородную до того упаковку возможно только в точках наименьшего потенциала, то есть, между соседними частицами. Для 2-мерной упаковки это будут центры равносторонних треугольников, образованных частицами-вершинами, а для 3-мерной - центры тетраэдров. Появление в центре лишней частицы вынудит раздвинуться частицы вершин в радиальном направлении. Они, в свою очередь, вынудят раздвинуться свое окружение. Но в нормальном окружении любой N- мерной частицы должно быть N2+N соседних частиц, а в вершинах начального многогранника их только N+1, то есть в N раз меньше, чем нужно


1Mo = N(N+1) = 1(1+1) = 2 (121)

2Mo = N(N+1) = 2(2+1) = 6 (122)

3Mo = N(N+1) = 3(3+1) = 12 (123)


Поэтому на возникшее для них свободное место проваливаются (переупаковываются) частицы следующего слоя, освобождая свои предыдущие места, которые заполняются частицами еще следующего слоя, и так далее. Но на момент переупаковки следующего слоя частицы внутренних слоев тоже оказываются радиально расширенными в сторону незанятого слоя. Потому разница плотностей и, соответственно, потенциалов слоев все уменьшается, пока не станет недостаточной для переупаковки дежурного слоя. Тогда переупаковка прекратится, и выдвинутые от центра частицы остановятся в этом слое, обусловив тангенциальное сжатие его частиц. Следующие слои оказываются растянутыми в тангенциальном и немного сжатыми и передвинутыми в радиальном направлениях в соответствии с (93)-(101) по отношению к начальному состоянию.

Для удобства различения единственный тангенциально сжатый и неустойчивый слой можно называть оболочкой, окруженную им часть упаковки - керном, а остальную упаковку - окружением дефекта включения. Избыток четырех частиц в оболочке, вытесненных из центра одной включенной частицей, можно называть зарядом “+1”, из-за которого оболочка увеличивает свой радиус приблизительно на радиус частицы. Первый слой окружения включения сильнее всего растянут во всех направлениях и имеет самый низкий потенциал. Другие слои окружения деформируются меньше в соответствии с (93)-(101). Частицы сжатой оболочки находятся в состоянии неустойчивого равновесия и имеют возможность облегченного перемещения в сторону более растянутого окружения. Потому при наличии асимметричной деформации части упаковки, которая содержит включение, частица оболочки с наибольшим потенциалом переместится в сторону непереупакованного еще окружения, став центром нового дефекта включения на расстоянии радиуса оболочки от предыдущего центра. И построение структур нового дефекта вокруг нее начнется сначала. Извне это будет выглядеть как перемещение одного дефекта на один радиус в сторону меньшего потенциала.

Таким образом, в одинаково деформированной упаковке дефекты включения и вакансии перемещаются в противоположных направлениях.

Поскольку процессы переупаковки происходят со скоростью собственных колебаний частиц, что намного превышает обычные скорости наблюдаемых объектов, то траектория дефекта напоминает пунктирную линию, на которой типичная структура дефекта существует только в отдельных точках. Дефект перемещается будто прыжками по избранной спирали, не существуя между этими точками. Это лучше видно на примере включений, потому что их строение сложнее, а оболочки имеют больший размер.

При достаточно малых ускоряющих деформациях упаковки и скоростях первой (и единственной, что меняет соседок) частицы оболочки суммарное время ее перемещения из старого положения в новое может быть намного большим времен следующего установления равновесия этой частицы и других частиц окружения. То есть, в первом приближении можно считать, что при одинаковых малых ускоряющих деформациях упаковки все частицы дефекта переупакуются за одинаковое время в новое положение, которое отстоит на один шаг от предыдущего. При этом дефекты перемещаются ровно на один радиус (полуось) оболочки Ro=Do/2 при перемещении одной частицы оболочки на один период r упаковки. Потому подвижность и пропорциональные им ускорения Ad дефектов при малых деформациях и скоростях Vd будут прямо пропорциональны их размерам Do, и наибольшую подвижность основных состояний будут иметь включения с Do>>r, а наименьшую - вакансии из Do

Vd = Do /2r/vr = Dovr /2r (124)

Ad = Do ar/2r (125)


Do



















R










R1 R2 R3 Rц R4 R5 R6


Рис. 7. Схема ускорения частиц оболочки дефекта включения деформацией радиального сдвига упаковки.


То есть, за счет строения дефектов при других равных условиях средние скорости и средние ускорения их центров превышают средние скорости и средние ускорения частиц их оболочек во столько раз, во сколько раз полуоси дефектов превышают размеры частиц упаковки. В то же время ускорение а первой (инициирующей перемещение) частицы оболочки вдоль оси R радиального сдвига упаковки пропорционально локальной разнице плотностей смежных рядов упаковки (Рис. 7). Напряженная сжатая оболочка ведет себя как единый (целостный) объект, поэтому


a2 = Cam(m3 - m1) (126)

a5 = Cam(m4 - m6) (127)

aо = a5 – a2 = - Cam(m3 - m1 - m4 + m6) = - Cam(m3 - m4 - m1 + m6) =

= - CamDo(dm34/dR - dm16/dR) = - CamDod(m34 - m16) /dR =

= - CamDo(m34 /m16 - 1)dm16 /dR = - CamDo(mк /m - 1)dm /dR (128)

m34 = mкерна= mк (129)

m16 = mупаковки= m (130)

Вследствие достаточной стабильности частиц упаковки их количество M при деформации d части упаковки с плотностью m и объемом V сохраняется в любом из i-тых направлений


M = Ni=1Mi = mV = Ni=1mi Ni=1 Xi = Ni=1mi Xi = Ni=1Xi /ri = const (131)

M /M = Ni=1 Mi /Mi = m /m + V/V =

= m /m + Ni=1 Xi /Xi = m /m + X1 /X1 + Ni=2 Xi /Xi =

= m /m + x1 /x1 + (N -1) xi /xi = 0 (132)


Для малой радиально-сдвиговой центрально симметричной деформации


dR xi=1=  (133)

R = const (R) (134)

xi>1 /xi = R /R (135)

dR xi>1 /xi = - R /R2 (136)

m = m0 + m (137)

dm /dR = dm /dR = + m (N - 1)R /R2 (138)


Вместе с (125) и (128)


aо= ar = - CamDo(mк /m - 1)dm /dR = - CamDo(mк /m - 1)m (N - 1)R /R2 (139)

Ad = Do ar/2r = - CamDo2 (mк /m - 1)m (N - 1)R /2rR2 (140)

dR mк /m =  (141)

mк /m = const (R) (142)

Соотношение mк /m определяет направление, а dm /dR - величину ускорения частиц оболочки. Зависимость от m приводит к замедлению перемещений дефектов в растянутых окрестностях включений и ускорения в сжатых окрестностях вакансий. При этом есть некоторая разница в поведении разноименных дефектов, предопределенная строением их оболочек. Все 12 частиц малой оболочки вакансии просто сжаты, но одинаковы и равноценны, потому вакансия может перемещаться в 12 направлениях в упаковке. Большая 3-мерная оболочка включения образована четырьмя 2-мерными дефектами включения, образованными вытесненными из центра частицами. Каждый из них тоже имеет свои 1-мерные границы-оболочки, образованные тремя вытесненными из его центра частицами. Оболочковые дефекты сами могут переупаковываться, менять конфигурацию оболочки и делать ее подвижнее, способной перемещаться в большем количестве направлений, хоть и не совсем равноценных. Но это сейчас не существенно.

Зависимость ускорений дефектов от их размеров можно отобразить понятием (параметром) подвижности как коэффициента k в формуле зависимости ускорения дефектов от градиента  потенциала U окружения, или обратной к подвижности “массы” m* дефекта


Aвкл = kвклU =U /m*вкл (143)

Aвак = kвакU =U /m*вак (144)

m*вак /m*вкл = Rвкл /r >1 (145)


Этот коэффициент отображает связь между потенциалами частиц упаковки и потенциалами дефектов, для которых тоже абсолютно справедливо понятие своего потенциала и энергии (21)-(27), не совпадающих с такими же параметрами частиц упаковки. Он пропорционален размеру оболочки, потому подвижность, например, включений будет уменьшаться (“масса” - расти) при увеличении скорости, когда к началу следующего прыжка размер переупакованного дефекта не будет успевать достигать максимально возможного значения, а потенциал сжатых частиц оболочки будет уменьшаться волной сопровождения сильнее, чем потенциал растянутых частиц окружения. Вакансия также может не достигать минимального размера, не успевая успокоиться после прыжка, а волна сопровождения будет увеличивать сжатие оболочки и ее потенциал. Но у вакансии это будет увеличивать ее подвижность. Однако рост опоздания деформации упаковки волной сопровождения также будет влиять на подвижность, потому суммарная зависимость подвижности дефекта от его скорости достаточно сложна для описания здесь.

Очевидно, что в рамках рассмотренных представлений и вакансии, и включения могут иметь любые другие размеры и заряды. Но в результате особенностей их возникновения и направлений переупаковки частиц все они будут неустойчивыми и самовольно следовать со временем к определенным устойчивым состояниям, самыми устойчивыми среди которых будут состояния одинарной вакансии минимального размера и одинарного включения максимального размера. Такие вакансии и включения можно называть элементарными дефектами. Очевидно также, что после достижения дефектами предельного состояния самовольная переупаковка их частиц прекращается, потому время пребывания дефектов в предельных состояниях не зависит от параметров дефектов и может быть как угодно большим, в отличие от других состояний. Для выведения дефекта из устойчивого состояния нужно соответствующее внешнее влияние. Дискретность упаковки допускает также существование у дефектов промежуточных менее стабильных состояний, в которых дефекты могут находиться неограниченное время, пока не будут выведены из него достаточным внешним влиянием.

Подобие поведения вакансий и включений обусловлено подобием строения: наличием растянутого керна, сжатой оболочки и радиально сдвинутого почти на радиус частицы окружения. Отличия поведения предопределены отличиями строения: зарядом и направлением и величиной радиального сдвига окружения. Поскольку процессы радиального сдвига явно асимметричны (сжать частицу можно не более, чем на один размер к нулю, а растянуть можно, по-видимому, до бесконечности), то при приблизительном равенстве модулей сдвига ΔRвак и ΔRвкл.


ΔRвак  - r/2 (146)

ΔRвкл  + r/2 (147)

и при равных других условиях всегда

ΔRвкл > |ΔRвак| (148)


Поэтому скопления равных количеств вакансий и включений ведут себя как слабые включения с

ΔRсум > 0 (149)


Вследствие повышенной подвижности частиц оболочек дефектов в радиальном направлении они имеют возможность самовольно перемещаться или «равномерно и прямолинейно» в однородной упаковке, или с ускорением в неоднородной в направлении изменения ее плотности и потенциала (143)-(144). В результате (70)-(111) и (143)-(144) любые дефекты при отсутствии преград самовольно сближаются вплоть до прикосновения сжатых оболочек. После прикосновения оболочек повышенный потенциал их частиц затрудняет их дальнейшее взаимное перемещение. Если энергия частиц была больше ограниченного тормозящего потенциала, то оболочки могут проникать друг в друга, например, при разных размерах, или объединяться, например, при одинаковых размерах.

Объединение оболочек противоположных знаков будет означать, по большей части, их полное исчезновение, аннигиляцию. Однако, при обычной большой разнице в размерах вакансий и включений, малые вакансии могут проникать через оболочку включения в его керн, образовывая максимально стойкую водородоподобную структуру (Рис. 8а). Через намного большую подвижность включений и недоступность оболочки вакансии для прямого влияния на нее, для вывода вакансии из центра керна включения нужно очень большое влияние на оболочку включения другим дефектом или ее длительное резонансное расшатывание колебаниями упаковки. При определенной начальной энергии вакансия может остановиться прямо в слое оболочки включения, образовывая менее устойчивую, но достаточно устойчивую дипольную нейтроноподобную структуру (Рис. 8б), которая может быть разрушена намного меньшим влиянием, чем центральная, вплоть до самораспада с определенным периодом.

Для проникновения вакансии в керн включения нужна меньшая энергия, чем для взаимного проникновения одноименных разноразмерных дефектов. А проникновение элементарной вакансии в другую такую же вообще не имеет физического смысла в принятых представлениях. Потому при недостаточных энергиях одноименные дефекты самовольно сближаются только к прикосновению их оболочек, образовывая кластеры (из англ. - гроздь) разной формы. В отличие от частиц заряженных проводящих поверхностей, частицы которых легче перемещаются по поверхности, чем поперек нее, частицы оболочек дефектов имеют возможность перемещаться лишь в одном из радиальных направлений (в вакансии - внутрь к центру, а во включении - наружу от центра. Потому при прикосновении оболочек одинаковых дефектов их взаимный перезаряд невозможен, и они просто объединяются в гроздья-кластеры.




















а) б)


Рис. 8. Варианты объединения разноименных дефектов.

Величина и направление стрелок указывают на величину

и направление сдвига упаковки.


После прикосновения знак ускорения меняется на противоположный, и дефекты взаимно тормозятся и начинают двигаться в обратном направлении. При резких ускорениях часть расположенных в объеме упаковки волн сопровождения не успевает перераспределить свою энергию и, оторвавшись от дефектов, покидает зону их столкновения уже в виде свободных волн излучения. Потеряв часть энергии на излучение дефекты не могут уже разойтись полностью, потому возвращаются назад, многократно повторяя цикл сближения и отдаления с асимптотически затухающей к нулю амплитудой. В результате пространственной асимметрии ускорений при таком сближении все колебания дефектов и излучаемые ими волны будут выражено ангармоническими. Потому при их наблюдении с помощью гармонических анализаторов наблюдаемый спектр будет выглядеть выражено линейчатым в ограниченном диапазоне частот и независимым от амплитуды, хоть частота каждой конкретной элементарной волны будет явно зависимой от амплитуды.

Объединение нескольких дефектов в кластер приводит к изменению деформации и, соответственно, плотности их общего окружения, потому кластер всегда перемещается в упаковке другой плотности, чем однотипный одиночный дефект. Вследствие пропорциональности (140) ускорения Aо плотности m окружения


Aо = Do ar/2r = - (N - 1) CamDo2 m (mк /m - 1)R /2rR2 (150)


это приводит к изменению ускорения кластера сравнительно с ускорением его частей и, соответственно, к изменению кривизны его траектории деформациями упаковки. В частности, ускорение и деформации кластера вакансий будут увеличены, а кластера включений будут уменьшены, что может быть представлено как “дефект масс” кластеров при их образовании.

При равноправии направлений сферический вакансионный кластер должен наращиваться новыми вакансиями изотропно. Однако с ростом размеров кластера растет сжатие и потенциал прилегающего слоя окружения, зависящий от его кривизны. Например, кривизна окружения N-мерного эллипсоида существенно анизотропна и зависит от соотношения длин полюсной Xп = Xoi=1 и экваториальных Xэ = Xoi>1 полуосей.





+Xok




- Xoj 0 Xj +Xoj

Rkj

- Xok





Рис. 9. Схема расчета радиуса кривизны эллипса


Уравнение поверхности эллипсоида

Ni=1 Xi2 /Xoi2 = 1 (151)

Ni=1 XidXi /Xoi2 = 0 (152)


Плоские сечения по осям Xj і Xk при (Xij,k=0; Xi=j,k0) дают плоские 2-мерные эллипсы (рис. 9)

Xj2 /Xoj2 + Xk2 /Xok2 = 1 (153)

XjdXj /Xoj2 + XkdXk /Xok2 = 0 (154)

dXj /dXk = - Xk Xoj2 /XjXok2 (155)

На осях эллипсов Xi=Xoi

dXj /dXk = - Xk Xoj /Xok2 (156)

dXk /dXj = - Xj Xok /Xoj2 (157)

Rkj = - Xj /(dXk /dXj) = - Xj /(- Xj Xok /Xoj2) = Xoj2/Xok (158)

Rjk = - Xk /(dXj /dXk) = - Xk/(- Xk Xoj /Xok2) = Xok2/Xoj (159)


Считая в первом приближении все частицы деформированными одинаково


xoi/xoi = xo/xo = Co(i) (160)

Xoi = Moixo (161)

Ri = Xoi = Moixo= Xoixo /xo= Co Xoi (162)

Rj /Rjk = Xoj /Rjk = CoXoj/Xok2 /Xoj = CoXoj2/Xok2 (163)


Для включений Coэ>0, для вакансий Coв<0. В результате асимметрии сжатия-растяжения Coэ+Coв>0. Для эллипсоида вращения с полюсной осью X1


Xoi=1= Xo1= Xп (164)

Ri=1 = R1 = Co Xп (165)

Xoi1= Xo2 = 21Xo1 = Xo1 /12 (166)

Ri1 = R2 = Co Xo2 (167)

R1i>1 = Xo22/Xo1 (168)

Ri>1;1 = Xo12/Xo2 (169)

Ri>1;j>1 = R22 = Xo22/Xo2 = Xo2 (170)

R1 /R1i>1= Ro1 /R1i>1= CoXo12/Xo22 = Co 122 (171)

Ri>1 /Ri>1;1= Ro2 /R21= CoXo22/Xo12 = Co /122= Co 212 (172)

Ri>1 /Ri>1;j>1= Ro2 /R22= CoXo22/Xo22 = Co (173)


Радиальный сдвиг Ri частиц сопровождается тангенциальным сжатием-растяжением xi окружения и, соответственно, изменением u взаимного потенциала u его частиц. Больше всего деформированы приповерхностные частицы окружения, потому для полюсных частиц


u1 /uo = Ni=1 - x1i /x1 = - x1 /x1 - Ni1 x1i /x1i =

= - x1 /x1 - (N-1) R1 /R1i1  0 - (N-1) Co 122 (174)


а для экваториальных частиц


u2 /uo = Ni=1 - x2i /x2i = - x21 /x21 - x22 /x22 - Ni=3 x2i /x2i =

 - Ro2 /R21 - 0 - (N-2) Ro2 /R22 = - Co(N - 2 + 1/122) (175)

122 = 1 + 122 > 0 (176)


Разница потенциалов частиц упаковки 21u между экватором и полюсом


21u = u2 - u1= - uoCo (1/122 + N - 2 - (N - 1)122) =

= - uoCo (212 + N - 2 - (N - 1)/212) =

= - uoCo (- 1 + 1/122 - (N - 1)21122) = - uoCo (-21122/122 - (N - 1)21122) =

= uoCo 21122 (N - 1 + 1/122) = uoCo 21122 (N - 21122 /122) =

= uoCo 21122 (N - 21122 / (1 + 21122)) (177)

d21u /d12 = - uoCo (-2/123 - (N - 1)212) = 2uoCo (213 + (N - 1)/21) =

= 2uoCo12 (N - 1 + 1/124) (178)

При N >1 и 12 >0

(N - 1 + 1/122) = (N - 21122 /122) > 0 (179)


потому знак 21u полностью определяется соотношением знаков Co и 21122. Знак Co определяется типом деформации частиц скопления дефектов и совпадает со знаком деформации частиц окружения (если частицы скопления сжаты, то сжаты и частицы окружения, и наоборот). Для сферы 122 = 0 и разница потенциалов 21u между экватором и полюсом 21uсферы= 0. Это значит, что поверхностные частицы шарообразного скопления дефектов тангенциально не ускоряются, и такое скопление при других равных условиях может сохранять свою шарообразную форму неограниченно долго, но все-таки будет нестабильным. Для вытянутого к полюсам эллипсоида 122 > 0, и знак разницы потенциалов между экватором и полюсом определяется знаком Co. Поэтому приповерхностные частицы упаковки вытянутого скопления дефектов включения пытаются переместиться от экватора к полюсу, а такого же скопления дефектов вакансий - от полюса к экватору. Поскольку включения перемещаются в обратном направлении, то это значит, что приповерхностные дефекты любого вытянутого скопления дефектов всегда пытаются переместиться от экватора к полюсу. Для сплюснутого с полюсов “дискообразного” эллипсоида 122 < 0, и знак разницы потенциалов между экватором и полюсом меняется на противоположный. Потому приповерхностные дефекты любого сплюснутого скопления дефектов всегда пытаются переместиться от полюса к экватору. При достаточной собственной или инициированной извне подвижности (проводимости скопления) их попытка может реализовываться ускорением и приводить к дальнейшему самовольному увеличению эллипсоидности скопления (увеличение отклонения от сферичности). При этом вытянутые и сплюснутые скопления ведут себя по-разному.

Стремление всех элементарных дефектов упаковки к объединению делает невозможным их отдельное существование. Они спустя некоторое время неминуемо объединяются в кластеры. Вакансии и включения образуются всегда в равных количествах. Но через малый размер и малую подвижность и через рост нестабильности с размером сами вакансии не успевают объединиться в большие кластеры, потому что поглощаются более подвижными и большими включениями и их скоплениями, оказываясь внутри них в качестве маленьких ядер, изолированных от других ядер оболочками включений. Такие комбинированные “нейтральные” бинарные кластеры дальше объединяются в большие скопления, пока уже те тоже не станут нестабильными по тем или другим причинам. Замедление движений в растянутых окрестностях больших скоплений бинарных кластеров проявляется в “покраснении” спектров их излучения.

Соотношения подвижностей и размерной нестабильности разноименных дефектов обуславливает определенное частотно-количественное распределение кластеров в упаковке. Чаще всего будут образовываться и встречаться кластеры с простыми ядрами. С ростом сложности ядер частица кластеров с ними будет падать к нулю.

Стабилизированные ядрами бинарные кластеры могут образовывать свои плотные упаковки, которые можно называть конденсатами с определенными температурами плавления, а могут образовывать подвижные газообразные скопления с линейчатыми спектрами излучения волн. В целом конденсат можно рассматривать и как плотную упаковку больших дефектов включений, стабилизированную рассеянными в ней маленькими кластерами-ядрами вакансий, и как один большой многоядерный кластер включений.

Плотная упаковка включений может иметь свои дефекты, которые повышают подвижность включений, например, при смеси разных ядер. В результате этого включения получают возможность легко перемещаться в своей упаковке, перенося заряд, тогда как вакансии оказываются разделенными непроходными для них барьерами оболочек включений. Может вносить свой вклад и возможность переупаковки включений на большие расстояния, какой вакансии не имеют (длина прыжков включений в тысячи раз больше). В результате разной подвижности включения и ядра будут колебаться вокруг точек равновесия с разной частотой и вносить разный вклад в суммарную энергию колебаний, которую можно называть тепловой, и разный вклад в передачу и излучение такой энергии.

Вследствие правил счета прирост d
3176022693281320.html
3176104431423851.html
3176218354638832.html
3176335822500634.html
3176479599901736.html